Эксперименты по методу виртуального контакта проводились для выяснения возможности переноса зарядов автоэлектронной эмиссией при очень малых воздушных зазорах. По-видимому, различия между автоэлектронной эмиссией с пленки майлара, обеспечивающей перенос на эту пленку положительного заряда, и автоэлектронной эмиссией с металла, наблюдающейся при переносе на пленку отрицательного заряда, незначительны. Из уравнений, выведенных в разд. 4.5.3.1, и экспериментально найденных значений перенесенного заряда можно определить величины критических полей для автоэлектронной эмиссии либо по точке начала переноса заряда, лежащей на оси, по которой откладывается приложенное напряжение, либо по участку высоких напряжений, где величина перенесенного заряда стремится к насыщению. Однако точное определение этих точек оказалось невозможным из-за большого разброса данных, поэтому расчетные величины для переноса зарядов были получены с помощью методов, описанных в разд. 4.5.3.1. Здесь наблюдается заметное расхождение между экспериментальными и теоретическими данными. Заметим, что проведение этого эксперимента осложнялось возникновением трибоэлектрического эффекта. Расчеты показали, что на третьем этапе эксперимента, т. е. во время разделения пленок, происходит дополнительный обратный перенос зарядов. На графике показаны также точки, найденные с учетом утечки через слой селена, возникающей в сильном поле. С введением поправки на утечку достигается хорошее согласование между теоретическими и экспериментальными данными.